Главная > проститутки г красноярска > Знакомство с обеспеченной дамой

Знакомство с обеспеченной дамой

A. 7 Отсюда следует что A. 8 т. е. круговая частота обращения не зависит от радиуса пла — неты— будь ее радиус 10000 км или 10 м Пробурите скважины через центр планеты вдоль осей х и z. Пробные массы брошен — ные Знакомство с обеспеченной дамой эти скважины будут совершать простые гармонические ко — лебания с круговой частотой со. Круговое движение пробной ча — стицы по орбите вокруг планеты можно также рассматривать как суперпозицию Знакомство с обеспеченной дамой сдвигом фаз на 90 двух таких колебаний вдоль осей х и г. Как только установлен простой гармонический характер движения одной пробной частицы нетрудно также вы — явить и простой гармонический Знакомство с обеспеченной дамой относительного движе — ния двух близко расположенных частиц колеблющихся вдоль оси х. Их отклонение друг от друга удовлетворяет уравнению Сравнивая его Знакомство с обеспеченной дамой уравнением геодезического отклонения находим Знакомство с обеспеченной дамой х х приливного ускорения Й2 A. 10 Такие же значения получаем и для R и R3030 во всей внутрен — ней области планеты. В этом простом случае сферически сим — метричной планеты постоянной плотности чтобы найти ее плот — ВВЕДЕНИЕ 15 ность необходимо знать полное время Т между пересечениями мировых Знакомство с обеспеченной дамой двух пробных частиц Тсм сТоъс далее по схеме T-vtu-vpV 1. 7. Уравнения Эйнштейна связывающие кривизну и плотность Если плотность притягивающего объекта неоднородна и он не обладает никаким типом симметрии то обычно Знакомство с обеспеченной дамой одна из указанных компонент приливного ускорения не принимает зна — чения 4яр3. Значение плотности фиксирует только некоторую Знакомство с обеспеченной дамой компонент тензора кривизны. Знакомство с обеспеченной дамой с ньютоно — вой теорией в которой р не определяет ни ддх2 гравитаци — онный потенциал д2удх2 ни 32рдг2 в отдельности а только Знакомство с обеспеченной дамой Принцип соответствия теории Ньютона вместе с другими допол — нительными соображениями привели Эйнштейна к единствен — ному уравнению. Оно не связывает Знакомство с обеспеченной дамой непосредственно ни с одной из упомянутых ранее компонент тензора кривизны. Вместо этого дается следующая основная формула A. 12 Здесь знак — означает что используется локально лоренцева система координат —goo—и—гг—зз 1 gOTn0 для пгфп а не абсолютно произвольная система. В произвольной системе координат уравнения Эйнштейна записываются следующим об — разом R. 9 — ll2gR tocT. A. 13 где Гар — тензор описывающий плотность массы-энергии им — пульса и натяжений. В случае статического пространства-вре — Знакомство с обеспеченной дамой или даже не статического но обладающего моментом сим — метрии по времени как например в модели Вселенной в Знакомство с обеспеченной дамой максимального расширения основное уравнение принимает простую форму A. 14 Здесь R — инвариант скалярной кривизны трехмерной пространственноподобаой гиперповерхности Знакомство с обеспеченной дамой про — странство-время в момент временной симметрии. Если 16 ГЛАВА 1 в дополнение к этому 3-геометрия обладает свойством сфериче — ской симметрии то элемент длины можно Знакомство с обеспеченной дамой в виде A. 15 Тогда уравнение связывающее кривизну и плотность принимает легко запоминающуюся форму dm rldr4яг2р г. A. 16 Вот и все что надо помнить о том что геометродинамика Эйн — штейна говорит о влиянии кривизны Знакомство с обеспеченной дамой материю и материи на кривизну. Глава 2 ФИЗИКА СВЕРХПЛОТНЫХ ЗВЕЗД Масса-энергия приводит к искривлению пространства а до — статочно большая масса-энергия так искривляет пространство что оно замыкается. Замкнутое пространство в виде 3-сферы по — стоянной кривизны радиуса а обладает инвариантной скалярной кривизной равной B. 1 Из этой формулы Знакомство с обеспеченной дамой Знакомство с обеспеченной дамой больших Знакомство с обеспеченной дамой может дости — гать такая система если конечно она вообще может существо — вать табл. 1. Тело массой порядка массы Солнца не может Таблица 1 Радиус кривизны пространства статического или в момент максимального расширения для выбранных значений плотности массы-энергии последняя колонка относится к замкнутой Вселенной в виде 3-сферы заданной плотности Описываемая система Средняя или характерная плотность в обычных единицах гсм3 в геометри — ческих едини — цах см2 Крити — ческий радиус см Критическая масса Mr Модель Знакомство с обеспеченной дамой в фазе максимального расширения . . Солнце 80 гсм3 в центре
Белые карлики Нейтронные Знакомство с обеспеченной дамой . . . . Ю-зо 1 10 0 742-10-58 0 742-10-28 0 742-10-21 0 742-10-14 4-1028 4-1013 10Ю 4-106 6-1023 6-108 2-103 60 искривить пространство так чтобы оно стало замкнутым даже при сжатии до плотности ядерного вещества. В подобной си — стеме эффекты общей теории относительности еще не преобла — дают но тем не менее они уже значительны. Наличие этих 2 Заказ 317 18 ГЛАВА 2 эффектов заставляет отказаться от ньютоновского уравнения гид — ростатического равновесия для изменения давления как функ — ции радиуса dprjdr9rmrr2 B. Знакомство с обеспеченной дамой и заменить его на соответствующее уравнение Толмена—Оппен — геймера—Волкова 5 B. 3 Чтобы проинтегрировать систему уравнений A-16 и B. 2 или A. 16 и B. 3 необходимо знать соотношение между давлением и плотностью р рр. Если это дополнительное условие задано выбираем значение плотности в центре р ро и соответствую — щее давление р роро. Примем в качестве граничного условия т 0 и проинтегрируем по г от г — 0. Для каждого г мы на — ходим давление рг плотность р г и массу тг содержа — щуюся внутри сферы радиуса г. Интегрирование ведется до са — мой поверхности Знакомство с обеспеченной дамой определяемой как поверхность на ко — торой давление падает до нуля. Для простоты мы ограничиваемся случаем холодного ката — лизованного вещества т. с. вещества которое достигло конеч — ной стадии термоядерного горения. Мы рассматриваем такие вы — сокие плотности при которых масса-энергия Знакомство с обеспеченной дамой превышает массу покоя отдельных барионов вклад Знакомство с обеспеченной дамой специаль — ной теории относительности как в давление так и в плотность вещества. Таким образом р включает в себя не только плот — ность вещества но и плотность массы-энергии всех локальных источников массу покоя кинетическую энергию короткодейст — вующие взаимодействия частиц друг с другом. Вопрос. Насколько чувствительна масса для модели звезды с заданной плотностью в центре 1 к различию между геометро — динамикой Эйнштейна и теорией гравитации Ньютона 2 к раз — личию между теорией Эйнштейна и скалярно-тензорной теорией гравитации Бранса—Дикке 6 и наконец 3 к неопределенно — стям в Знакомство с обеспеченной дамой уравнения состояния Чтобы ответить сначала на первые два вопроса Знакомство с обеспеченной дамой какое-нибудь одно уравнение состояния и сравним предсказания этих трех теорий. Затем выберем одну из этих теорий и сравним результаты полученные при Знакомство с обеспеченной дамой уравнениях состояния. В первой части нашего исследования выберем ради определен — ности уравнение состояния Гаррисона—Уилера табл. 2 вывод и детальное исследование которого можно найти в литера — туре 5.

Знакомство с парнями из хабаровского края

Реклама
  1. Комментариев нет.
  1. No trackbacks yet.

Добавить комментарий

Заполните поля или щелкните по значку, чтобы оставить свой комментарий:

Логотип WordPress.com

Для комментария используется ваша учётная запись WordPress.com. Выход / Изменить )

Фотография Twitter

Для комментария используется ваша учётная запись Twitter. Выход / Изменить )

Фотография Facebook

Для комментария используется ваша учётная запись Facebook. Выход / Изменить )

Google+ photo

Для комментария используется ваша учётная запись Google+. Выход / Изменить )

Connecting to %s

%d такие блоггеры, как: